На рис 45, б показана схема четырехкаскадного усилителя с большим входным сопротивлением, достигающим на низких частотах нескольких сотен мегомов, и коэффициентом передачи около единицы. Первые два каскада - эмиттерные повторители. Два других образуют усилитель с глубокой отринательной обратной связью. Его коэффициент усиления по напряжению, равный (Ri + Ri)/,

-7S6

0,33

100,0

R,15

¥70

50,0

-126

+ 726 -

Рис. 45. Транзисторные усилители с высоким входным сопротивлением.

й - двухкаскадный эмиттерный повторитель с отрицательной обратной связью. J?Bx=5,6 Мом; б - четырехкаскадный усилитель е коэффициентом передачи 1, /?gj(=286 Мом.

устанавливается несколько больше единицы, с тем чтобы компенсировать ослабление напряжения на первых двух каскадах и получить общий коэффициент усиления 1.

Измерения входного сопротивления при тех параметрах и транзисторах, что показаны на схеме, дали 286 Мом на частоте 20 гц. На частотах свыше 500-1 ООО гц начинается уменьшение входного сопротивления, что объясняется влиянием емкости входной цепи. Для ее уменьшения нужно отбирать транзисторы с малой емкостью

коллектора и вх-одную цепь экранировать, присоединяя экран к точке а Тогда действие обратной связи распространится и на емкость между входной цепью и экраном, уменьшая ее, а емкость экрана относительно корпуса окажется включенной параллельно выходу усилителя. Однако эта емкость также не должна быть значительной, в

Vrse

2,7к

П102

20}-

10

Рис. 46. Двухкаскадный усилитель с отрицательной и положительной обратными связями, /?вх =35 Мом.

и - принципиальная схема; б - эквивалентная схема; в - зависимости входного сопротивления от частоты; г - зависимость входного сопротивления от сопротивления нагрузки.

противном случае вследствие относительно высокого выходного сопротивления усилителя полоса пропускания будет сужена. Возможно подключение экрана через отдельный эмиттерный повторитель, характеристики которого в этом случае особой роли не играют.

Монтаж усилителя должен вестись аккуратно, ибо усилитель склонен к генерации, как, впрочем, и всякая другая система с обратными связями.

Измерения коэффициента передачи на частотах 20 гц, 1 кгц. 10 кгц. 20 кгц дали одинаковый результат - единицу. Границы поло-, сы пропускания не определялись.

Ввиду того, что в большинстве практических случаев является г достаточным входное сопротивление усилителя в несколько десятков мегомов, от входных эмиттерных повторителей в рассмотренной схеме можно отказаться, сохранив, однако, обратную связь для уве-. личення эффективного сопротивления в цепи базы. Такая схема показана на рис. 46. В ней дополнительно введена положительная обратная связь (через цепочку RnCn) для устранения шунтирования входа коллекторным сопротивлением /"к-

Коэффициент усиления по напряжению определяется цепью отрицательной обратной связи Ru R2

Чтобы найти входную проводимость, обратимся к эквивалентной схеме усилителя (рис. 46,6). Сопротивлениями Г(, и Гд транзисторов пренебрежем. Из схемы видно, что полный входной ток усилителя может быть представлен в виде трех составляющих:

/вх = /б1 + /с-/п- (102)

Ввиду того, что сопротивление цепи обратной связи Ru. Сп много больше R\ + R2, ответвлением тока в цепь обратной связи можно пренебречь и считать, что через резистор R2 протекает весь ток эмиттера второго транзистора. Практически такой же ток протекает и через резистор R\, так как прн р2> 1 ток эмиттера первого транзистора много меньше тока эмиттера второго. Отсюда ток базы первого транзистора

» б,-. (103)

PiPz Ri

Ток /с отображает шунтирование входа цепью смещения и сопротивлением коллектора, параллельно которому включена сумма емкостей коллектора Ск и монтажа С„. Обозначим суммарную проводимость этой цепи, равную 1 ?б-Ы/к+ш(Ск--С„), через Ус- Тогда

/с = вхУс- (104)

Ток In является током положительной обратной связи и равен:

I /п = ((/вых - f/вх) Уп = вх -р Уп (105)

где Кп = ~~+wCn- проводимость цепи обратной связи. Rn

Полная входная проводимость

yig/ex4-/c-/n 1 У У, (106) Us Usx PlPa/?! 1

Регулируя глубину обратной связи изменением сопротивления Rn и емкости Сп, входную проводимость можно сделать сколь угодно малой и даже равной нулю. Однако должен быть оставлен запас