и противофазными при расположении НПЛ навстречу друг • другу (рис. 2.5 б). Входное плечо 3 на СЩЛ вырезано в слое металла ортогонально НПЛ. Плечи тройника за об-частью пересечения заканчиваются на НПЛ 1 и 2 разомкнутыми, а на СЩЛ 3 короткозамкнутыми четвертьволновыми шлейфами.

Переход к закрытой волноводной модели тройника осуществляется с помощью введения электрических и магнитных стенок (рис. 2.5 в). Волноводный тройник получается на комбинированном соединении волноводов по узким и широким стенкам. Магнитную связь между волноводами создают короткозамкнутый и разомкнутые волноводные шлейфы.

Для построения эквивалентной схемы разобьем волноводную структуру объемного тройника на четыре простейших узла: тройник в Н-плоскости с полной связью, тройник в Е-плоскости с щелевой связью, скачки ширины и высоты юлноводов. Из них по обычным правилам нетрудно составить эквивалентную схему объемного тройника в целом. Учитывая симметрию тройника относительно плоскости СЩЛ, его эквивалентная схема будет состоять из двух схем, приведенных на рис. 2.2 е.

На рис. 2.5 г приведены частотные характеристики (расчет-сплошные линии, эксперимент - штриховые) коэффициента отражения входного плеча делителя мощности на центральной частоте fo=12 ГГц. Наблюдается смещение частотной характеристики, связанное с влиянием неоднородностей (кривые /). Данное смещение можно скорректировать путем соответствующего укорочения длин шлейфов НПЛ либо СЩЛ (кривые 2), так как модуль коэффициента отражения при этом изменяется незначительно. Удовлетворительное совпадение результатов измерений с расчетом указывает на правильность выбора эквивалентных схем и реактивных параметров неоднородностей данных тигГов делителей мощности ОИС СВЧ (по крайней мере в диапазоне частот порядка 10-15 ГГц).

Объемный тройник с входным плечом на НПЛ. Практически все известные типы ЛП имеют переходы на НПЛ. Это связано прежде всего с наибольшей распространенностью НПЛ. Здесь мы коротко рассмотрим основные виды объемных Т-соединений, представленные на рис. 2.6.

Токонесущий проводник НПЛ / гальванически связан с верхним краем экрана НЩЛ 2. Нижний край 3 расположен с противоположной стороны слоя диэлектрика и является экраном НПЛ (рис, 2.6 а). При введении поперечных

магнитных стенок полосковое Т-соединение переходит в закрытую модель простейшего волноводного тройника (на рис. 2.6 а справа).

Т-соединение с переходом на СЩЛ, расположенную в металлическом слое 4, реализуется с помощью четвертьволнового разомкнутого шлейфа на НПЛ / (рис. 2.6 б). Такая

Топология

Модель

Рис. 2.6

структура уже описывалась; на рис. 2.2 а показан переход к ее волноводной модели. В этой модели достаточно заменить короткое замыкание СЩЛ на согласованное сопротивление, чтобы перейти к волноводной модели рис. 2.6 б.

Несколько необычным является Т-соединение НПЛ с КЛ (рис. 2.6 в), поскольку в КЛ необходимо возбуждать четную волну (потенциалы на слоях металла равны). Выравнивание потенциалов достигается гальванической пере-

[дычкой. Для перехода к закрытой модели введем вблизи проводника НПЛ магнитные стенки, а вблизи КЛ электрические стенки. Получим, таким образом, волноводно-коак-сиальный тройник, симметричный относительно выходных плеч. Эквивалентная схема половины тройника приведена на рис. 2.3, в, в которой необходимо исключить емкость с проводимостью Кг.

Топология

Модель

Рис. 2.7

Т-соединения с входным плечом на СЩЛ {1 на рис. 2.7 а). Наиболее простым является Т-соединение с переходом на НЩЛ {2), в котором плоскости магнитных стенок в модели совпадают (рис. 2.7 а).

Переход в Т-соединении СЩЛ:;=НПЛ осуществляется с помощью четвертьволнового короткозамкнутого пглейфа СЩЛ (рис, 2.7, б). Его волноводная модель и эквивалентная схема аналогичны приведенным на рис. 2.2 б, в.